我们将在后面说明,声波(小幅度波动)在流体中的传播基本上受著名的波动方程控制。因此,在本章中,我们将回顾波动方程的一些数学方面,这将有助于我们理解后面章节中的物理学。**必须注意,我们认为波传播发生在三维空间中,除非另有说明。**
波动方程是最简单的线性双曲型偏微分方程 [1],它控制着波在介质中以有限速度的线性传播。考虑p(x,t)是物理量(如压力扰动),它在空间中作为线性波传播。形式上,波动方程可以写成
其中 是波传播的速度。这是控制着波在静止介质中传播的齐次波动方程。如果场中存在一个或多个产生波的源,则波动方程将采用非齐次形式
其中f(x,t)表示源的存在。要解决类似上述的非齐次偏微分方程,我们需要使用一种称为**格林函数**的数学工具。
格林函数 [2] 以英国数学家乔治·格林 [3] 的名字命名,他首次在 19 世纪 30 年代提出了这个概念。格林函数的概念是解决边界值问题最强大的数学工具之一。
假设我们有一个由下式给出的线性微分方程
其中L 是微分算子。主要思想是找到一个称为格林函数的函数G,使得上述微分方程的解可以从下式确定
为了找到给定微分方程的适当格林函数,应该求解
与原始问题的边界条件相同。例如,波动方程的自由空间格林函数是波动方程的解,其中包含一个脉冲点源 (位于点 并在时间 产生脉冲)。因此,
其中
.
上述方程的解是
其中
上述关系代表一个从源 扩展的冲量球对称波。还需要提及的是,δ函数的自变量,
被称为延迟时间,等于由源 在时间 生成的波到达点 所需的时间,在时间 .
因此,如果我们有一个通用问题(比如湍流射流产生的噪声),它受
控制,那么空间中任意一点的瞬时解为
在自由空间辐射的情况下,
- M. S. Howe, "Theory of Vortex Sound," Cambridge Texts in Applied Mathematics 2003.