分形/复平面迭代/曼德勃罗集/MF点12
外观
< 分形 | 复平面迭代/曼德勃罗集
家族的梅尔贝格-费根鲍姆点是什么?
-
朝费根鲍姆点放大
-
费根鲍姆点(红色箭头)是分岔点的极限
-
费根鲍姆点朱利亚集
梅尔贝格-费根鲍姆点是
- 参数平面上的一个点 c
- 一个米修列维奇点
- 一个双可达点。这意味着它是两条具有无理角度的外部射线的着陆点。射线根本不旋转(没有转弯),因为如果米修列维奇点是一个实数,它根本不会转弯
- 混沌(-2 < c < MF)和周期区域(MF< c < 1/4)之间的边界点[4]
- 累积点是圆盘中心的极限
- 它是周期-2n分量的分岔参数(根点 )序列的极限。换句话说,周期倍增级联在梅尔贝格-费根鲍姆点结束。
- 它是带合并点 序列的极限。换句话说,混沌带的周期倍增级联也从相反方向在 MF 点结束。[5]
落在梅尔贝格-费根鲍姆点上的射线的外部角度 t 的十进制值为(0.412454...,0.58755...)
要计算角度,可以使用两种方法
- 找到周期-2n分量的分岔参数(根点 )序列的极限。
- 找到带合并点 序列的极限
候选上外部角通过使用替换(字符串替换)获得:0 -> 01 和 1 -> 10 重复
- 0
- 01
- 0110
- 01101001
- 0110100110010110
- ...
但尚不清楚射线是否实际上会落在上面;也许 M 在费根鲍姆点处不是局部连通的,并且一些长的装饰物正在将其屏蔽在外部射线之外。
可以使用 Maxima CAS 程序计算它
kill(all); remvalue(all); f(x):=if (x=0) then [0,1] else [1,0]; compile(all); a:[]; a:endcons([0],a); for n:2 thru 10 step 1 do ( a:endcons([],a), for x in a[n-1] do ( a[n]:endcons(first(f(x)),a[n]), a[n]:endcons(second(f(x)),a[n])), print(n,a[n]) );
- 复杂映射中周期 n 倍的普遍性,由 Predrag CVITANOVIC 和 Jan MYRHEIM 撰写。物理快报 A,第 94 卷,第 8 期,1983 年 3 月 28 日,第 329-333 页。
- 周期三倍
- Golberg - Sinai - Khanin (GSK) 点 lGSK = 0.0236411685 + 0.7836606508i
- 对应的临界点(GSK 点)位于 λc = 0.0236411685377 + 0.7836606508052i 处,并以以下临界指数 [2] 为特征,即临界乘数 µc,比例因子 α 和参数缩放常数 δ:[6]
- µc = −0.47653179 − 1.05480867i
- α = −2.0969 + 2.3583i
- δ = 4.6002 − 8.9812i
- 在临界点 GSK 附近,Mandelbrot 集的“叶”结构具有关于用复数因子 d=4.60022558 -8.98122473i 对 g-gGSK 进行重新缩放的尺度不变性。[7][8]
- "一系列插图,每个视图都以费根鲍姆点为中心,放大倍数每次增加 4.6692(费根鲍姆常数)。细丝变得越来越密集,直到它们充满视野。"
- ↑ muency:费根鲍姆点
- ↑ YouTube:米哈伊尔·柳比奇:费根鲍姆点的故事。国际数学会议中心
- ↑ fractalforums.org:周期倍增的累积点
- ↑ 关于 Mandelbrot 集中的周期区域和混沌区域,作者:G. Pastor、M. Romera、G. Álvarez、D. Arroyo 和 F. Montoya
- ↑ Mandelbrot 集中混沌带计算的外部参数,作者:G. Pastor、M. Romera、G. Alvarez 和 F. Montoya
- ↑ 复杂化 Henon 映射的周期三倍累积点,作者:O.B. Isaeva、S.P. Kuznetsov
- ↑ 噪声对周期三倍的影响,作者:萨拉托夫理论非线性动力学小组
- ↑ 非解析复杂映射动力学中周期三倍级联累积点附近的缩放特性,作者:O.B. Isaeva、S.P. Kuznetsov